Domeniul Coulomb - chimist de referință 21

câmp Coulomb - un câmp de încărcare punct. Nucleul și electronul poate fi considerat un punct, deoarece dimensiunea lor este de 10 ori mai mică decât dimensiunile atomice. [C.24]

Dacă aplicăm aceste rezultate în studierea comportamentului unui dipol electric în forța Coulomb, rezultă din ecuațiile (229) și (236) pot fi obținute [c.83]

La rotirea electronilor în jurul nucleului unui atom în forțele Coulomb poate avea doar număr discret orbital, nu infinit. prezis de mecanicii clasice. [C.26]

A treia contribuție importantă la calculul spectrului benzenului aparține Pariser [1956 (a)]. Este inclus în luarea în considerare a interacțiunii dintre toate configurațiile care decurg din starea de sol în cazul în care excitațiile-un electron. Hamiltonian a fost construit în același mod ca și discutat în Sec. 5 pentru o teorie autoconsistentă integralele Coulomb calculate prin metoda Pariser - Parr (Capitolul 5.). Rezultatele calculelor Pariser sunt prezentate în tabelul. 36. [c.182]

La energii mari de fotoni din domeniul Coulomb de nuclee formate perechi electron-pozitron. Ridicându-pereche transmis de energie fotonica minus energia de repaus a unei perechi de 2 = 1,022 MeV. Valoarea energetică a spus este un prag pentru acest proces. Secțiunea transversală a procesului de împerechere crește încet, în intervalul de energie de la 1,02 la 4 MeV și apoi crește într-o funcție logaritmică a energiei. Instabilitatea în mediu pozitroni duce la anihilarea acesteia cu emisie în cele mai multe cazuri, doi fotoni cu o energie de 0,511 MeV. Secțiunea transversală a împerecherii proporțional 2 + 2, în care primul termen corespunde proceselor nucleare. iar al doilea - în procesele de câmp de electroni. [C.45]

Câmpul generat de nucleul atomic. deși nu Coulomb are simetrie centrală ca nucleu câmp într-un atom de hidrogen. astfel încât aici numerele cuantice n și / își păstrează valoarea. Cu toate acestea, spre deosebire de electroni hidrogen energia unui atom aceasta depinde nu numai de n, ci și pe / degenerescenta respect am scos miscarile de electroni in domeniu nu este un singur nucleu, dar nucleul, iar energia electronilor depinde de modul în care polarizează scheletul (conferă simetrie centrală ) și modul în care pătrunde miezul. Polarizarea și penetrarea depinde de orbitalii de tip, t. E. quantum număr /. Electronii dintr-un atom poate fi divizat în straturile cuantice. Cuantic strat. sau nivelul - totalitatea electronilor cu numărul cuantic principal n interior electroni de nivel sunt separate în funcție de subnivele energie 5, /, etc., în conformitate cu cuantice numărul / (Figura 10) ..... Cel mai penetrante [C.35]

Picăturile care intră în câmpul electric. polarizat, iar forma lor este aproape de o elipsoidal (fig. 1.1). Coliziunea și coalescența picăturilor se produce datorită interacțiunii Coulomb opus, în semn la acuzațiile de polarizare a particulelor blocate în apropiere unul de altul. Din electrostatica este cunoscut faptul că Cn taxa de polarizare = Ea. În consecință, puterea de interacțiune. determinarea asocierii și fuzionarea unor picături [C.8]

Când adsorbtia de ioni pe suprafața dielectric. De asemenea, format din ioni între adsorbantului și ionii adsorbiți de ioni forțe Coulomb trebuie să apară. ioni pozitivi adsorbite pe adsorbant de ioni negativi este atras de acești ioni, dar resping fiecare adsorbant de ioni situat în imediata vecinătate în jurul ionului negativ adsorbant apoi a atras din nou strat de ioni ulterior, și așa mai departe .. Ca rezultat al tuturor acestor interacțiuni adsorbit care nu se simte atractie destul de slab . câmp electrostatic. generată în apropierea suprafeței cristalului cubic se confruntă cu halogenuri de sare a unui metal alcalin. exprimată prin următoarea ecuație. care a fost derivat Hiickel [30] [C.34]

În plus, elementele matricei în matricea seculară necesită mai mult valoarea medie a operatorului de energie. În plus față de valoarea medie a interacțiunii Coulomb dintre electroni va conține doi termeni - valoarea medie a energiei cinetice a electronilor de T și operatorul valoarea medie a interacțiunii lor cu nucleul 0. Ambele acești operatori sunt suma-un electron operatori simetrie sferică, astfel încât calculul valorilor medii se realizează în același mod în ceea ce privește valoarea medie a câmpului de ecranare. Pentru operatorul unui literal, pentru operatorul T cu o explicație mică privind calcularea elementului de matrice one electron [c.164]

Separarea spațială a statelor din potențialul Hartree-Fock stabilit de comun acord cu punctul de vedere al clădirii chiar și o mică separare spațială goale densităților de electroni conduce la faptul că domeniul Coulomb a nucleului este cernut pentru o cochilii exterioare complete. decât pentru interior, iar acest lucru duce la o membrane de separare mai completă. [C.278]

Separarea spațială a statelor de electroni. care există în cazul unui potențial Hartree - Fock pokazshaet, care se întinde și valență electroni pot fi considerate ca fiind două subsisteme, influența reciprocă este determinată, în principal, nu mai detaliate, dar unele caracteristici subsisteme integrale. Aceasta, împreună cu apropierea miezului înghețat permite formularea problemei de calcul a statelor de valență la dat ca problema de bază a mișcării doar electroni de valență. dar în domeniul eficient. diferă de cea a Hartree - Fock. O astfel de domeniu ar trebui să fie eficace în general slab în comparație cu câmpul Hartree - metoda Fock, deoarece energia stării fundamentale în domeniul efectiv determină energia electronilor de valență. care este de mai multe ordine de mărime mai mică de stat la sol de energie (1x-stat) în Hartree - Fock. Mai mult decât atât, din moment ce electronii de valență orbitale sunt concentrate în regiunea de spațiu. în care Hartree - Fock mici (Coulomb câmp miez electroni core ecranați) apoi considerată câmp efectiv poate fi slabă nu numai că, în general, dar în fiecare punct în spațiu (rețineți că această condiție nu este necesară). [C.278]

Adsorbția moleculelor polare pe adsorbantul având ioni sau dipolii determină interacțiunea dipol adsorbatul cu un câmp electrostatic adsorbant. În cazul în care moleculele de adsorbat sunt mici și posedă dipoli periferici distanțați cum ar fi, de exemplu molecule, amoniac sau apă, acestea sunt orientate în câmpul electrostatic al adsorbantului. Când acest lucru se întâmplă pentru orientarea Coulomb interacțiune. [C.107]

Să g (3a (z) este potențialul soluției la o distanță r de ion r centrale având sarcină n, unde e - .. unitate de încărcare atomică (4,80 XX 10 st.ed. EL) 2r-a presupus că întreg r1 r (/ -) are simetrie sferică O1 În acest caz, g (7) poate fi împărțită în două componente, dintre care unul -. câmp de interacțiune Coulomb formate de ionul centrală, iar al doilea - unele 113a valoare suplimentară () cauzate de distribuție. ioni în soluție în jurul centrului potențialelor ioni F. g () și P1 (t) trebuie să îndeplinească ur avneniyu Poisson oriunde g soluție, p = 5 (/ -) din densitatea de încărcare a punctului unui potențial simetric de exprimare spherically poate fi scris ca [c.447]

Deoarece reactanții dobândesc proprietăți mediu Coulomb satisfac ecuația (29) crește, intensitatea acțiunii cavităților secundare de presiune joasă. ceea ce conduce la formarea câmpului de deformare. prezentat în Fig. 82. Caracteristica sa principală este că întregul volum al unității primare (cu excepția lJlEJ2B coborârea zonei [) mediu deformabil este transportat de la OO1.K limitare laterală axa unitate primară și în același timp se ridică la stratul de suprafață. Acest lucru înseamnă că, în zona centrală a unității primare substanțe direcție inversează și în schimb condițiile blocurilor de consolidare apar condiții de degradare blocuri primare mari pe părți Această concluzie este confirmată de dispariția zonelor stagnante sub suprafața O1V1, în nk Așa cum sa arătat mai sus, cel mai mare unghi calculat dimensiunea Ra a acestei zone este în bună concordanță cu datele experimentale. Regiunea Pa datorită sistemului subpresiune mai puțin intense funcționale cavităților secundare inversare curge în zona centrală a unității primare nu se produce, după cum reiese din zona sa de stabilitate stagnare. [C.153]

In timpul T electron tsozhet raspandit numai fragmente de linii electrice și tuburi de putere. Prin urmare, aceste tuburi de flux nu sunt două capete ale sale pentru a pune capăt electronul și protonul. Numai după un timp t = Ex. când raza orbitei atomului de hidrogen tsentralshsh rotit de un sector un unghi, toate acestea contra proton putere și tub de electroni (fig. 1) formează o curbă de înmulțire. ambele capete ale care se termină cu un electron și un proton. Conform [7], unda electromagnetică poate raporta accelerare de electroni numai în cazul în care acestea trec prin electroni. Această posibilitate este realizată numai după raza de rotație a orbitei într-un sector al unui atom de hidrogen la unghiul centrală a. Se vede că, în acest moment, este format dintr-un tub de putere centrală care leagă un proton și un electron. Deoarece tubul forță centrală este format din fragmente în același timp, interacțiunea dintre proton și electron și un atom de hidrogen. putere prin tubul central, de asemenea, efectuată „instantaneu“. Prin urmare, datorită formării tubului de forță de forțele de inerție centrale de electroni care apar în timpul accelerării de cădere liberă într-un proton atunci când se deplasează de-a lungul unei orbite circulare, Coulomb forță de atracție de electroni și protoni egal, dar în direcții opuse. Conform [1], undei electromagnetice în picioare. obținută prin suprapunerea undelor reflectate paralele în același val de incident nu transferă nici un câmp electromagnetic de energie. deoarece incidentul și undele reflectate transporta aceeași cantitate de energie. dar în direcții opuse. În consecință, în cazul mișcării electronilor în atomi și molecule, cu condiția paralelă cu liniile de alimentare. provenind din taxa opus. în tuburi de câmp centrale o „imponderabilitate“ electromagnetic în aceste zone ale suprafeței. [C.27]

Aici, (g) - vneishego potențiale câmpuri K și L - respectiv Coulomb și operatorilor de schimb. definit de (2,64) și (2.65), cu o densitate [c.279]